БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (РЕ)

  2) Концепция полюсов Редже заимствована из нерелятивистской квантовой механики. Путём формального решения Шрёдингера уравнения для радиальной части волновой функции при комплексных значениях углового момента l удаётся определить обобщённую парциальную амплитуду Т(l, Е) как функцию двух непрерывных переменных: энергии Е и комплексного углового момента /. Итальянским физиком Т. Редже было установлено, что для потенциалов типа Юкавы амплитуда Т (l, Е) обладает по переменной l простыми полюсами (см. Особые точки) вида:

;

где a(Е), b(Е) — некоторые функции от энергии. Эти полюсы получили название полюсов Редже, а комплекснозначные функции a(Е) — траекторий Редже. Поскольку при действительных натуральных (целых) положительных значениях / функции Т(l, Е) сводятся к обычным парциальным волнам Tl(Е) [см. (3)], то траектории Редже могут объединять в семейства Р. с различными значениями углового момента. Такие «реджевские семейства» были обнаружены в Р. Лежащие на траектории Редже Р. имеют одинаковые значения всех квантовых чисел (барионный заряд, чётность, странность, изотопический спин), за исключением углового момента /, и плавную зависимость спина J Р. от его массы Mj:

J = Rea(Mj)     (4)

(Re — действительная часть функции a). При этом в силу некоторых специальных свойств симметрии (т. н. перекрёстной симметрии) на траектории Редже располагаются Р., спины которых отличаются на 2. Характерным примером является т. н. барионная траектория ad, имеющая линейный вид относительно M2:

Read (M) » 0,1+0,9 M2     (5)

(здесь масса М выражена в Гэв; индекс d относят к траектории, проходящей через Р. с I = 3/2, Р = +1). На этой траектории лежат три Р.: D3,3(1236), D3,7 (1950), D3,11 (2420) (в скобках за символом Р. принято указывать массу Р. в Мэв). Формула (5) предсказывает также Р. D3,15 с массой 2850 Мэв и D3,19 с массой 3230 Мэв; соответствующие максимумы в полных сечениях наблюдаются экспериментально.

  «Старшие» Р., как правило, входят в унитарные мультиплеты, а также располагаются на линейных (в шкале квадратов масс) траекториях Редже. Линейные траектории имеют очень близкие наклоны: a' » 0,9 Гэв-2 как для барионных, так и для мезонных траекторий. Свойства линейности траекторий Редже и универсальности наклонов не получили удовлетворительного теоретического объяснения.

  Классификация ядерно-стабильных частиц и Р. по унитарным мультиплетам и траекториям Редже указывает на равноправие ядерно-стабильных частиц и Р. Так, например, упоминавшийся барионный декаплет J = 3/2, Р = + 1, кроме Р. D3,3 (1236) (который включает четыре частицы: D+, D0, D-), Р. å* (1385) (I = 1. три частицы: å+*, å0*, å-*) и Р. * (1530) (I = 1/2, две частицы: ), содержит W- (1672) — ядерно-стабильный гиперон с временем жизни 1,3×10-10 сек.

  Ядерно-стабильный нуклон N(938) лежит на траектории Редже aa (индекс a относят к траектории с I = 1/2, Р = +1):

Re aa (М) = — 0,4 + 1,0 M2

вместе с Р. N* (1690, J = 5/2) и N** (2220, J = 9/2) и т. д.

  Т. о., свойство стабильности относительно распадов, обусловленных сильными взаимодействиями, по-видимому, не имеет глубокого физического смысла и является до некоторой степени случайным следствием соотношений между массами частиц (подобно тому, как нестабильность нейтрона относительно b-распада является следствием соотношения Mn > Mp + mе, где mе — масса электрона).

  Концепция равноправия ядерно-стабильных адронов и Р. получила название «ядерной демократии».

  Интерес к изучению свойств Р. был первоначально связан с их интерпретацией как возбуждённых состояний (изобар) сильно взаимодействующих элементарных частиц. Известно, что изучение спектров возбуждённых состояний атомов сыграло решающую роль в обнаружении квантовомеханических закономерностей. Однако сейчас деление на «основные» ядерно-стабильные адроны — «элементарные частицы» и возбуждённые состояния — «Р.» противоречит концепции «ядерной демократии» и постепенно отходит в прошлое. Закономерности массовых спектров и распадных свойств «элементарных частиц», связанные со свойствами унитарной симметрии, привели к кварковой гипотезе. Согласно этой гипотезе, ядерно-стабильные адроны и адронные Р. построены из различных комбинаций трёх гипотетических «истинно элементарных» частиц — кварков и трёх антикварков. (Для объяснения свойств открытых позднее y-частиц привлекается гипотеза о существовании четвёртого, т. н. «очарованного», кварка и соответствующего антикварка; см. например, Слабые взаимодействия). Попытки непосредственного экспериментального обнаружения кварков пока не увенчались успехом.

  Лит.: Хилл Р. Д., Резонансные частицы, в книге: Элементарные частицы, пер. с англ., в. 3, М., 1965, с. 68—82: Дубовиков М. С., Симонов Ю. А., Распад резонансных состояний и определение их квантовых чисел, «Успехи физических наук», 1970, т. 101, в. 4, с. 655—96; Ширков Д. В., Свойства траекторий полюсов Редже, там же, 1970, т. 102, в. 1, с. 87—104; Новожилов Ю. В., Введение в теорию элементарных частиц, М., 1972.

  Д. В. Ширков.

Резонатор

Резона'тор, колебательная система с резко выраженными резонансными свойствами (см. Резонанс). На практике Р. обычно называют колебательные системы с распределёнными параметрами (с бесконечным числом степеней свободы). Р. упругих колебаний являются струны, стержни (ножки камертона), мембраны, резонаторы акустические и др. Электромагнитным Р. являются полости, ограниченные проводящими стенками (см. Объёмный резонатор), системы зеркал (см. Открытый резонатор), кристаллические пластинки (см. Кварцевый генератор) и т. д.

Резонатор акустический

Резона'тор акусти'ческий, резонатор Гельмгольца, сосуд, сообщающийся с внешней средой через небольшое отверстие или трубку, называемую горлом Р. а. Характерная особенность Р. а. — способность совершать низкочастотные собственные колебания, длина волны которых значительно больше размеров Р. а. Собственная частота f0 Р. а. с горлом вычисляется по формуле f0 = (с/2p), где с — скорость звука в воздухе, S и l — площадь поперечного сечения и длина трубки соответственно, V — объём сосуда. Если Р. а. поместить в гармоническое звуковое поле, частота которого равна f0, в нём возникают колебания с амплитудой, во много раз превышающей амплитуду звукового поля. В негармоническом звуковом поле Р. а. реагирует только на колебания с частотой, равной его собственной. Поэтому набор резонаторов с различными собственными частотами может применяться для звука анализа. Поскольку амплитуда колебательной скорости в горле резонатора на частоте f0 велика, при наличии трения в нём возникает сильное поглощение звука этой частоты. Это свойство Р. а. используется при создании т. н. резонансных звукопоглотителей в архитектурной акустике. Р. а. применяются также как элементы резонансных отражателей для уменьшения передачи низкочастотного шума по звукопроводам, т. к. малый входной импеданс Р. а., помещенного на стенке звукопровода, на частоте f0 резко изменяет условия распространения волны с этой частотой. Пузыри в жидкости и воздушной полости в некоторых др. средах, например резине, также являются Р. а., поэтому наличие большого числа пузырей в воде вызывает сильное поглощение звука и т. о. препятствует распространению звуковых волн.

  Теория Р. а. была разработана Г. Гельмгольцем и Дж. Рэлеем.

Резорбция

Резо'рбция (от лат. resorbeo — поглощаю), 1) в физиологи и повторное поглощение; то же, что всасывание; 2) в патологии и патологической физиологии рассасывание (например, при лейкозах Р. кости идёт очень интенсивно, сопровождаясь истончением и полным рассасыванием костных балок).