Интернет-журнал "Домашняя лаборатория", 2007 №1 - Цыбанова

Аналогично, Fmax = e1/t2/t2. Тогда условия (6) превращаются в

Вспоминая определение функции φ, перепишем условия в форме:

Данные условия удобны тем, что левые части их не зависят уже от а (т. к. функция φ не зависит от а) и имеют вид f(t) = g(а) (т. е. переменные t и а разделены).

Рис. 3: Графики функций φ(t) (красный) и φ(1/t) (синий) и определение точек t1 и t2 (зеленая прямая — на уровне 1/ln a).

Проверку условий (9) проведем в два этапа: сначала докажем выполнение усиленного варианта второго из условий (9), а затем увидим, что первое условие (9) следует отсюда уже автоматически.

Поскольку точки t1 и t2 определяются как точки пересечения графика функции φ(t) с горизонтальной прямой на высоте 1/ln a, функция φ(t) имеет единственный minimum в точке tmin = —1, то ясно, что t1 < —1 < t2.

Покажем, что Vt € (—1,0) φ(1/t) > φ(t). Для этого рассмотрим функцию ξ(t) = φ(t)/φ(1/t) = t2еt — 1/t'. Ясно, что ξ(-1) = 1, а поскольку

Дальше все просто. Т. к. φ(t) < φ(1/t) Vt € (—1,0), то (обозначив 1/t через τ):

Поскольку t1 < —1 < t2, то соединяя (11) и (12), мы получим оба условия (9). Что и требовалось.

Коль скоро при a < е-e оба условия (9) выполнены, то действительно функция F имеет 1 minimum и 1 maximum, выполняется условие (5), и уравнение (4) в самом деле имеет три решения. Значит, и эквивалентное ему исходное уравнение (1) имеет три решения. Указанное положение дел иллюстрируется Рис. 4.

Рис. 4: Графики функций у = ax (красный), у = loga х (синий) и у = х (зеленый) — случай трех точек пересечения.

Одна из точек пересечения графиков функций у = ax (красный) и у = loga x; (синий) лежит на прямой у = х, т. е. является еще и решением уравнений аx = х и loga х = х, а остальные две симметричны относительно этой прямой. При а —> е-e данные точки «слипаются» на прямой у = х, при а = е~е имеет место касание графиков функций у = ах и у = loga х, а в дальнейшем, т. е. при a > е-e точка пересечения будет уже одна, и находиться она будет, конечно же, снова на прямой у = х (Рис. 5).

Рис. 5: Графики функций у = ах (красный), у = loga х (синий) и у = х (зеленый) — случай одной точки пересечения.

Рассмотрим уравнение линейного одномерного классического осциллятора с трением (уравнение затухающих колебаний):

х∙∙ + 2δх∙ + w20х = 0. (1)

Соответствующее характеристическое уравнение

λ2 + 2δλ + w20 = 0 имеет корни

λ1,2 = — δ ± √(δ2 — w20) 

где

p = √(w20 — δ2)

Поэтому общее решение уравнения (1) есть:

x(t) = e-δt(Ae-ipt + Beipt). (2)

Уравнение второго порядка — две произвольные постоянные для того, чтобы удовлетворить любым начальным условиям.

Однако, здесь возникает трудность. Вот что говорит по этому поводу Л. И. Мандельштам («Лекции по теории колебаний», стр. 138):

«Рассмотрим последний случай, когда

δ = w0, λ1 =λ2

При этом решение (2) принимает вид:

х = Ае-λt. (3)

Если мы захотим приспособить такое решение к начальным условиям, то нам не хватит одной постоянной интегрирования. Нетрудно, однако, показать, что в этом специальном случае наряду с решением вида (3) имеет решение вида tе-λt и общее решение таково:

х = Ае-λt + Btе-λt. (4)

В нем опять имеются две независимые константы, и его можно приспособить к любым начальным условиям.

Случай, когда λ1 и λ2 почти равны друг другу, и случай, когда они в точности равны, физически близки друг другу. Замечу, что этот случай важен в теории измерительных приборов. Часто требуется, чтобы измерительный прибор как можно быстрее приходил в положение равновесия. Оказывается, это требование выполняется как раз тогда, когда характеристическое уравнение имеет равные корни.»

В самом деле, физически ситуацию λ1 и λ2 от ситуации λ1 ~= λ2 мы отличить не можем из-за конечной точности измерения любых величин и, в частности, коэффициентов уравнения (1) (в какой-то момент δ станет неотличимым от w0, не будучи равным ему в точности), в то время как решения (2) и (4) уравнения (1), отвечающие этим различным ситуациям, различаются весьма существенно. Перепишем решение (4) в виде, схожем с видом решения (2):

x(t) = e-δt(A + Bt). (5)

Таким образом видно, что асимптотики решений (2) и (5) существенно различны: в первом случае затухающая экспонента, умноженная на осциллирующие (и, стало быть, ограниченные) синус и косинус, а во втором — такая же экспонента (δ уже неотличимо), умноженная на растущую линейную функцию, и никаких осцилляций. Получается как бы парадокс: физически неразличимые ситуации можно различить…

Разрешение этого «парадокса» на следующей странице.

Возникновение данного «парадокса» заключается в неправильном понимании того, что именно должно быть неразличимо при λ1 ~= λ2. На деле физическое требование неразличимости ситуаций λ1 ~= λ2 и λ1 = λ2 заключается в том, что при δ —> w0 переходить друг в друга должны не общие решения (2) и (5) уравнения (1), а решения физической задачи, каковой является задача Коши о колебаниях осциллятора с данными начальными условиями х0 и х∙0. А последнее свойство как раз имеет место. Убедимся в этом.

При δ = w0 решение задачи Коши имеет вид:

(6)

При δ —> w0 общее решение должно переходить именно в него.

В общем случае δ /= w0 решение задачи Коши имеет вид: